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第839章（第2页）

因此很快。

希格斯便写下了一个全新的组态：

L，（2S＋1），J

ab=Re[Aei（wt＋α）Bei（wt＋β）]=ABcos（2wt＋α＋β）

[t，k]=meshgrid（tVector，1：n）

（ab）=τ1∫0τabdt=21ABcos（α＋β）=Re[21AeiαBe－iβ]=21Re[ab＊]

第一个数值代表角频率，后续则是实部方面的优化，完美的对这些特殊粒子的波函数进行了优化。（参考自温伯格的笔记，去世后才被整理公布的，如果温伯格没有去世，我其实很想安排他亲笔写出来）

随后威腾等人凑着脑袋研究了公式几秒钟，周绍平忽然轻咦了一声：

“咦……如果按照这个修正组态来计算，‘冥王星’粒子的基底倒是好定，但它在动量空间的等能面似乎就有些困难了……”

动量空间的等能面。

也就是所谓的费米面。

费米面最早被定义于理想无相互作用的费米气系统中，后来便扩展到了电子模型，近些年常见于固体材料范畴。

比如半导体。

半导体实际的能态结构是受到周期势场微扰给出的能带，比如价带、导带等等，电子填到哪里算哪里。

对于半导体来说，价带几乎填满，最高填充位置就是价带顶。

同时根据粒子数，就能确定费米面。

不过这个概念同样适用于部分高能物理框架，因为它的实质就是三维无限势阱中自由电子的运动。

电子对应λ=hp，所以在导体中形成驻波。

接着根据波矢量的定义，就可以确定单个电子所处的驻波的波矢量值。

所以这玩意儿也符合一个分布，叫做费米狄拉克分布，属于波粒二象性的一个范畴。

目前所有的微粒都具备波粒二象性，即便是是‘冥王星’粒子也不例外。

所以想要界定‘冥王星’粒子的费米面，也就是锁定它占据态与未占据态的分界区域，并不是一件容易的事儿。

当然了。

在很多时候，困难和回报是等价的。

如果希格斯纠正的框架是【定位系统】和【声呐】。

那么‘冥王星’粒子在动量空间的等能面，就相当于捕鱼的大渔网。

航行方位和鱼群位置是捕鱼的基础，想要真的把鱼捞上来，没有渔网可是不行的一一这句话其实反过来说更符合现在的情景。

也就是有了渔网，捕鱼就容易多了。

随后威腾翻动了一下手腕，看了眼手表。

此时距离中科院给出的最终时限，还有整整三个小时零五分钟。

“诸位。”

到了这一步，威腾原本斯斯文文的脸上也出现了少许激动的红润：

“如各位所见，截止到目前，我们在数学上的计算成果其实是完全契合理论模型的一一尤其是在优化出了全新的组态之后。”

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